Гинзбург Виталий Лазаревич

Из отчёта № 3 В.Л. Гинзбурга «1. Использование Li6D в "слойке"…»

Из отчета № 3 В.Л. Гинзбурга

«1. Использование Li^6D в "слойке".

2. Влияние взаимодействия между ядрами урана в "слойке"»[1]

3 марта 1949 г.[2]

Сов. секретно

(Особая папка)

Экз. № 1

Указывается на преимущества, связанные с использованием в «слойке» в качестве дейтеросодержащего вещества Li^6D. При этом в результате реакции Li^6_3 + n^1_0 → He^4_2 + H^3_1 возникает тритий H^3_1 = Ŧ, который в результате реакций D + Ŧ → He^4_2 + n и Ŧ + Ŧ → He^4_2 + 2n дает нейтроны, делящие уран.

В результате использования Li^6_3D калорийность «слойки» повышается в 2,9 раза по сравнению со случаем, когда используется D_2O.

В отчете обсуждается вопрос об использовании Li^6, а также некоторые другие вопросы, связанные с работой «слойки».

Введение

С точки зрения проблемы инициирования взрыва в «слойке», а также в связи со стремлением увеличить эффект взрыва очень важное значение имеет калорийность «слойки». Под калорийностью при этом, естественно, принимается энергия, выделяющаяся при сгорании всего дейтерия (мы будем пользоваться далее величиной К_0 — калорийностью в МэВ, рассчитанной на одно ядро дейтерия). А.Д. Сахаров в С2[3] вычислил калорийность «слойки» в вариантах A и B. В варианте A учитываются лишь первичные реакции

D + D → He^4_3 + n + 3,98 МэВ;          (1)

D + D → H^3_1 + p + 3,3 МэВ,          (2)

а также последующее деление урана нейтронами и прилипание нейтронов к ядрам. При этом К0A = 12,4 МэВ. В варианте B учитываются также вторичные реакции (H^3_1 = Ŧ):

D + Ŧ → He^4_2 + n + 17,7 МэВ;          (3)

Ŧ + Ŧ → He^4_2 + 2n + 11,6 МэВ.          (4)

При этом предполагается, что

<σv>1 = <σv>2 = <σv>3 = 2<σv>4,          (5)

где <σv> — среднее значение произведения сечения σ на относительную скорость сталкивающихся частиц v для реакции (i). В варианте B К0B = 22,5 МэВ.

Предварительные расчеты А.Д. Сахарова показали, что минимальное количество плутония или U^235, необходимое для инициирования детонации «слойки», сильно зависит от калорийности «слойки» K_0 и при некоторых предположениях пропорционально 1/K_0^3. В этой связи, как уже было указано, приобретает большой интерес изыскание всяких возможностей максимально повысить калорийность «слойки».

Большой вклад вторичных реакций (3)—(4) в калорийность «слойки» связан с тем, что быстрые нейтроны, образующиеся при этих реакциях, эффективно делят ядра урана. Достаточно сказать, что суммарное энерговыделение на одну реакцию (1) в сумме с одной реакцией (2) равно ε1,2 = 42,9 МэВ, в то время как выделение на одну реакцию (3) равно ε_3 = 117,4 МэВ и на одну реакцию (4) ε_4 = 93,2 МэВ (см. (2)). Отсюда ясно, что, повышая удельный вес реакций (3)—(4), можно существенно повысить калорийность «слойки». Самый простой, в принципе, метод повышения роли реакций (3)—(4) состоит в замене части дейтерия в «слойке» тритием. Если, например, полностью заменить дейтерий тритием и использовать, таким образом, лишь реакцию (4), то K_0 = 48 МэВ, т.е. калорийность возрастает примерно в 2 раза по сравнению с вариантом B. Использование смеси 50% D + 50% Ŧ несколько более выгодно, но выигрыш в калорийности по сравнению с вариантом B не превосходит 3 раз (в смеси D и Ŧ калорийность разумно относить на одно ядро смеси дейтерия и трития). Повышение калорийности в 2—3 раза уже весьма существенно, но использование трития в «слойке» весьма затруднительно ввиду его радиоактивности (реакция H^3_1 → He^3_2 + β— идет с периодом полураспада Ŧ[дел] = 10 ± 2 года). Радиоактивность трития исключительно велика, время жизни настолько мало, что создание больших запасов Ŧ затруднительно и, наконец, получение трития также весьма сложно и дорого.

Можно, однако, добиться такого же повышения калорийности «слойки», как при замене всего или части дейтерия тритием, используя в качестве дейтеросодержащего вещества Li^6D вместо D_2O или дейтероэтана. Дело в том, что Li^6_3 энергично захватывает нейтроны в результате реакции

Li^6_3 + n → He^4_2 + H^3_1 + 4,97 МэВ,          (6)

при которой образуется тритий H^3_1 = Ŧ.

Таким образом, в «слойке» из Li^6DU^238 первичными являются реакции (1)—(2), при которых образуются нейтрон и тритий. Нейтроны делят U^238 или в результате реакции (6) опять дают тритий. Тритий в результате реакций (3)—(4) дает нейтроны, делящие уран и дающие тритий же по реакции (6), и т.д. Вычисление калорийности «слойки» Li^6DU приводит, как показано в § 1, к значению K_0 = 65,3 МэВ, т.е. получается выигрыш по сравнению с вариантом B в 2,9 раза. Изотоп Li^6 содержится в природном литии в количестве 7,5% (остальное составляет Li^7). Получение чистого или сильно обогащенного Li^6 является задачей сравнительно нетрудной (содержание Li^6 в Li в 10 раз выше содержания U^235 в U^238, и в то же время относительная разность атомных весов изотопов лития равна ~1/7, а изотопов урана равна ~1/80).

Кроме реакции (6), известна также еще одна экзотермическая реакция такого тока:

B^10_5 + n → 2He^4_2 + H^3_1 + 0,288 МэВ.          (7)

Однако с этой реакцией конкурирует известная реакция B^10_5 + n → Li^7_3 + He^4_2 + 2,8 МэВ, идущая, по-видимому, с гораздо большим сечением, чем реакция (7) (сечение для (7) нам обнаружить в литературе не удалось; приведенные значения теплоты реакции вычислены из значений масс ядер по таблице, помещенной в книге К. Гудмена «Научные основы ядерной энергетики»). Наличие более вероятной конкурирующей реакции делает применение бора вместо лития невыгодным, несмотря на то что изотоп B^10 содержится в природном боре в количестве 18,4%.

Калорийность «слойки» Li^6DU достигает 1/4 калорийности плутония.

В ториевой «слойке», в которой U заменен на Th, относительная роль реакций (3)—(4) еще выше, чем в урановой «слойке». В этом случае в варианте B K_0 = 10,6 МэВ, а в случае использования Li^6D K_0 ~30, т.е. выше калорийности урановой «слойки» без Li^6D в варианте B.

§ 1. Калорийность «слойки» с Li^6D

[…][4]

§ 2. Замечания о параметрах и детонации «слойки»

(…)

05/II 49 г.

В. Гинзбург

ВНИИЭФ. Библиотека отчетов, инв. № 4079. Подлинник.

ПРИМЕЧАНИЯ

1

Вторая часть отчета «2. Влияние взаимодействия между ядрами урана в "слойке"» не публикуется.

2

Датируется по дате машинописного номера документа.

3

См. документ № 52 {Отчет А.Д. Сахарова «Стационарная детонационная волна в гетерогенной системе А-9 + "180"», датированный 20 января 1949 г.}.

4

Опущен текст параграфа.

Content

Гинзбург Виталий Лазаревич Из отчёта № 3 В.Л. Гинзбурга «1. Использование Li6D в "слойке"…»

Из отчета № 3 В.Л. Гинзбурга «1. Использование Li6D в "слойке". 2. Влияние взаимодействия между ядрами урана в "слойке"»

Введение

§ 1. Калорийность «слойки» с Li6D

§ 2. Замечания о параметрах и детонации «слойки»

ПРИМЕЧАНИЯ